Установившееся и неустановившееся движения жидкости.

Установившимся (стационарным) называют движение, при котором основные параметры потока (скорость, давление, плотность) в данной точке пространства не изменяются с течением времени, т.е.

(4.1)

Если это условие не соблюдается и параметры в точке меняются с течением времени

(4.2)

движение называют неустановившимся (нестационарным).

В этих формулировках следует обратить внимание на то, что речь идет о параметрах в точке. Чтобы уяснить это, рассмотрим канал, показанный на рис. 4.1. В гидромеханике такие каналы, в которых площадь сечения уменьшается по ходу потока, называют конфузорами. Исходя из чисто интуитивных представлений ясно, что скорость течения по ходу канала будет воз­растать. Возникает вопрос, может ли быть установившемся движение в таком канале. Очевидно, может, если параметры в точках A и B не будут изменяться с течением времени. Определение вида движения не требует, чтобы параметры в точках А, В и С были одинаковы.

Уравнение неразрывности (сплошности).

Уравнение неразрывности либо сплошности выражает один из фундаментальных законов природы - закон сохранения массы применительно к жидкой среде.

Рассмотрим объем V, ограниченный поверхностью S (рис. 4.2). Выделим элемент поверхности dS. Пусть - орт внешней нормали, а - вектор скорости. Через выделенный элемент dS в единицу времени внутрь объема проникает масса жидкости

.

(знак минус, т.к. направления и противоположны). Секундная масса, проникающая в объем через всю поверхность,

.

С другой стороны, приток жидкости в объем приводит к изме­нению ее массы. При этом, поскольку выделенный объем является постоянным, изменение массы может происходить только за счет изменения ее плотности. Скорость изменения массы можно представить как

,

либо с учетом того, что , можно записать

.

Очевидно, что изменение массы внутри объема должно быть равно массе, поступившей в него извне, т.е.

Применяя преобразование Гаусса-Остроградского, получим:

, либо

.

Равенство нулю интеграла возможно лишь при условии

. (4.3)

Это и есть уравнение неразрывности. Поскольку при выводе его не делалось никаких ограничений, то оно справедливо как для установившегося, так и для неустановившегося движений сжимаемой и несжимаемой жидкости. Уравнение (4.3) относится к числу фундаментальных уравнений механики жидкости.

Рассмотрим некоторые частные случаи. При установившемся движении все производные по времени равны нулю, что следует из самого определения этого понятия, поэтому

. (4.4)

Если движение установившееся и жидкость несжимаема, т.е. , то

. (4.5)

Либо в проекциях на декартовы оси координат (см. формулу 1.7)

. (4.6)

Установим физический смысл этого соотношения. Частные производные , , характеризуют скорость относительного удлинения (укорочения) жидкой частицы. Если этот процесс происходит одновременно вдоль всех координатных осей, то он приводит к объемному расширению либо сжатию частицы. Ясно, что если частица удлиняется вдоль осей x и y, то она должна укорачиваться относительно оси z. Другими словами, хотя бы одна из производных, входящих в (4.6), должна быть отрицательна, т.к. в противном случае соотношение не может быть равным нулю.

Как уже отмечалось в 1.1, поле, в котором , носит название соленоидального.

Линии тока и траектории.

Линией тока называется кривая, обладающая тем свойством, что в данный момент времени векторы скоростей в любой ее точке совпадают по направлению с касательными.

В векторной форме это условие может быть записано как , т.е. векторное произведение должно быть равно нулю. Это, как известно (см. формулу 1.4), может быть записано в виде определителя

(4.7)

Раскрывая определитель, получаем дифференциальное уравнение линии тока в виде

(4.8)

Под траекторией понимается след, оставленный движущейся частицей в пространстве. Дифференциальное уравнение траектории

(4.9)

Из сопоставления (4.8) и (4.9) следует, что в общем случае, т.е. при неустановившемся движении, линии тока и траектории не совпадают.

Не нашли, что искали? Воспользуйтесь поиском по сайту: