Сделай Сам Свою Работу на 5

Гидравлическое уравнение количества движения для установившегося потока





Возьмем поток произвольной формы (рис. 3-38, а), наметим два живых сечения 1—1 и 22, покажем произвольную ось х. Поставим себе цель при­вести известную из теоретической механики теорему о количестве движения материальных точек к виду, удобному для расчета установившегося движения жидкости, когда в районе живых сечений 11 и 22 (рис. 3-38, а) имеет место плавно изменяющееся движение. Дополни­тельно будем считать, что распределения скоростей и в сечениях 1—1 и 22 при­мерно одинаковы, а

поэтому можно считать, что

(3-112)

Рис. 3-38. К обоснованию гидравлического уравне­ния количества движения

Напомним, что упомя­нутая теорема читается так: проекция на произвольно намеченную ось к прираще­ния количества движения (КД) движущегося тела равна сумме проекций на ось х импульсов внешних сил (ИС), действующих на тело, за соответствующий промежуток времени. Данную теорему условно можно написать в виде:

(3-113)

Применим эту теорему к отсеку жидкости АВ, заключенному в началь­ный момент времени между сечениями /—1 и 22 и перемещающемуся за время dt в положение А'В'.

1°. Приращение количества движения [ (ЛТД)] тела АВ. Обозначим элементарные объемы, заштрихованные на чертеже, соответственно через 6V^ и SV2.



Очевидно,

(3-114)

Известно, что количество движения (КД) тела равно КД = массе тела X скорость тела.

Имея это в виду, найдем количества движения объемов жидкости г и 8V2, т. е. величины КД и КД Масса жидкости в объеме есть та масса жидкости, которая за время dt проходит через сечение 1—1:

. (3-115)

Если бы все жидкие частицы этой массы проходили через живое сечение 1—1 с одинаковой скоростью v1 то количество движения выра­зилось бы в виде:

(3-116)

Так как в различных точках сечения 1—1 в действительности имеем раз­ные скорости и, то согласно (3-87) искомое количество движения должно за­писаться в виде:

(3-117)

где vx — средняя скорость в живом сечении 11.

Для величины аналогично (3-117) можем написать:

(3-118)

где v2 — средняя скорость в живом сечении 22.

Подставив (3-117) и (3-118) в (3-114) и заменив v1 и v2 проекциями этих векторов на ось х, т. е. величинами v1x и v2x, получаем:

(3-119)

2°. Импульсы сил (ИС), приложенных к телу АВ. Известно, что импульс силы



ИС = силе время.

Рассмотрим все внешние силы, действующие на жидкое тело АВ при перемещении его в положение А'В'.

Сила собственного веса тела АВ. Обозначим эту силу через G и ее проекцию на ось х через Gx. Проекция импульса этой силы равна

Gx dt. (3-120)

Сила внешнего трения Т0, приложенного к бо­ковой поверхности жидкого тела АВ со стороны боковых стенок, ограничивающих это тело. Проек­ция импульса этой силы равна

0)х dt, (3-121)

где 0)х — проекция данной силы на ось х.

Сила реакции боковых стенок, ограничива­ющих жидкое телоЛВ (без учета сил трения, рассмотренных выше). Проекция импульса этой силы равна

Rxdt, (3-122)

где R* — проекция данной силы на ось х.

Сила гидродинамического давления, действу­ющего на торцовые сечения жидкого тела АЕ (на сечения 11 и 22) со стороны остальной жидкости (см. на чертеже силы Р1 и Ра). Проекция импульса этих двух сил

( , (3-123)

где Рх — сумма проекций на ось х указанных двух сил.

3°. Гидравлическое уравнение количества движения. Подставляя в (3-113 выражения (3-119)—(3-123) и деля полученный результат на dt, искомое уравнение получаем в виде

(3-124)

где — масса жидкости, проходящая в единицу времени (в секунду) через любое живое сечение потока, = const (вдоль потока); — количе­ство движения указанной массы в данном плоском живом сечении, к которым относится скорость v; величина может быть названа секундным количеством движения потока (эта величина представляет собой как- бы расход количества движения). Размерность секундного коли­чества движения потока — размерность силы.

Проекции сил и скоростей, направленных против оси х, должны иметь з уравнении (3-124) отрицательную величину.



Гидравлическое уравнение количества движения (3-124) — уравнение баланса секундного количества движения — можно прочесть так: при пере­ходе от плоского живого сечения 11 к плоскому живому сечению 22 проек­ция (на какую-либо ось) секундного количества движения потока изменяется на величину, равную сумме проекций на ту же ось всех четырех внешних сил (G, T0, R, Р), действующих на отсек потока, заключенный между сечениями 1—1 и 2—2.

Рис. 3-39. Давление горизонтальной струи на вертикальную плоскую стенку

Из сказанного ясно, что векторы всех внешних сил, действующих на рассматриваемый отсек жидкости (см. силы G, R, Т0, Р1 и Р2 на рис. 3-38, а), вместе с векторами секундного количества движения ( ) и ( ) должны давать замкнутый многоугольник сил при условии, если вектор секундного ко­личества движения ( ) мы повернем на 180° и направим его внутрь данного отсека жидкости. Такой замкнутый многоугольник сил и секундных количеств движения пока­зан на рис. 3-38, б. Разумеется, сумма мо­ментов указанных векторов относительно новой точки должна равняться нулю.

4°. Пример использования уравнения количества движения. Уравнением (3-124) удобно пользоваться при решении различ­ных практических задач

Для примера рассмотрим случай, когда струя, выходящая из круглоцилиндрического сопла А, ударяется о плоскую стенку В, расположенную нормально к ней (рис. 3-39).

Как видно, здесь (при достаточно больших скоростях истечения жидкости) получаем так называемую осесимметричную задачу растекания потока по стенке В. Живое сечение 22, показанное на чертеже, имеет круглоцилиндрическую форму: на вертикальную плоскость, нормальную к чертежу, контур этого сечения проектируется в окружность, причем линии тока пересекают такую окружность в радиальном направлении.

Данный случай может рассматриваться как исключение: несмотря на наличие криво­линейного живого сечения 22 и резко изменяющегося движения жидкости в нем, мы все же, рассматривая такое сечение, можем пользоваться понятием средней скорости, а следова­тельно, и уравнением (3-124).

Чтобы найти давление Р0 струи на стенку В, намечаем ось х, как показано на чертеже, и затем выделяем сечениями 11 и 22 отсек жидкости, к которому и прилагаем урав­нение (3-124).

1. Изменение проекции секундного количества движения при переходе от сечения 11 к сечению 22

Обычно насадку А делают несколько сходящейся по течению. При этом распределение скоростей и в сечении 11 оказывается весьма близким к равномерному (когда = 1,0).

2. Проекции на ось х сил, действующих на рассматриваемый отсек: Gx = 0;

(так как в сечении 1—1 давление атмосферное); Р = 0; Рх — Р + P2x = 0; 0)х 0; Rx = R = -Р0.

3. Как видно, согласно уравнению (3-124), получаем:

—pQvi = — Р0, откуда искомая сила давления струи на преграду

P0 = pQv1 = ( v1)v1

Или где a>j — площадь живого сечения струи (в сечении 1—1).

 








Не нашли, что искали? Воспользуйтесь поиском по сайту:



©2015 - 2024 stydopedia.ru Все материалы защищены законодательством РФ.