Сделай Сам Свою Работу на 5

Закон независимости действия сил





Ускорение, получаемое точкой под действием системы сил, равно геометрической сумме ускорений, которое она получила бы под действием каждой из сил в отдельности.

Этот закон позволяет записать основной закон динамики для случая, когда на точку действует несколько сил:

, (1)

где , ускорение, получаемое точкой под действием силы .

 

Основное уравнение динамики в декартовых

И естественных осях

Спроектируем уравнение (1) на декартовые оси координат.

, но . Тогда

Это и есть основные уравнения динамики в декартовых осях. Часто эти уравнения называют дифференциальными уравнениями движения точки. Если уравнение (1) спроектировать на естественные оси координат ( ), то получим

но , Тогда

Это и есть основные уравнения динамики в естественных осях.

 

Решение первой задачи динамики

Первая задача динамики (прямая) заключается в том, что по известной массе точки и закону её движения требуется определить неизвестную силу, действующую на эту точку.

Очевидно, для решения этой задачи необходимо уметь брать производную.

 

Последовательность решения задач динамики:



1. Нарисовать чертёж (схему).

2. Приложить к материальной точке активные силы и реакции связей.

3. Показать направление движения точки и выбрать оси координат. Одну из осей необходимо направить по скорости. Если в задаче дан радиус кривизны траектории, или известно, что точка движется по окружности, то это говорит о том, что при решении задачи следует использовать естественные оси координат.

4.Записать основное уравнение динамики в проекции на выбранные оси и определить неизвестные.

 

Решение второй задачи динамики

Вторая задача динамики (обратная) заключается в том, что по известной массе точки и силам, действующим на неё, требуется определить закон движения точки.

Решение этой задачи требует умения решать дифференциальные уравнения.

При решении второй задачи динамики могут встретиться следующие случаи:

1. F = const;2. F = f(t); 3. F = f(v); 4. F = f(x); 5.F = f(x;v).

Для решения задачи необходимо один или два раза проинтегрировать уравнения движения точки. В случае прямолинейного движения точки интегрируют одно уравнение, записанное в проекции на ось x, совпадающую с направлением скорости. При этом, если по условию задачи требуется определить время, за которое точка приобретет известную скорость или пройдет известное расстояние, ускорение представляют в виде . Если по условию задачи требуется определить зависимость пути от скорости или скорости от пройденного расстояния, то бывает удобно представить ускорение в виде .



 

Дифференциальное уравнение относительного движения точки

Иногда при решении задач бывает удобно рассматривать движение точки по отношению к подвижной системе отсчета. Если точка совершает сложное движение, то по теореме о сложении ускорений абсолютное ускорение есть геометрическая сумма переносного, относительного и кориолисова ускорения, т.е.

. (2)

Подставив (2) в (1), получим (3)

Обозначим , . Тогда формула (3) с учетом обозначений примет вид .

Это и есть дифференциальное уравнение относительного движения точки. дифференциальное уравнение относительного движения точки ни чем не отличается от основного уравнения динамики, если к силам, действующим на точку, добавить переносную и Кориолисову силы инерции. Если переносное движение является поступательным, прямолинейным и равномерным, то и . В этом случае дифференциальное уравнение относительного движения будет совпадать с основным уравнением динамики. Это говорит о том, что система отсчёта, двигающаяся относительно неподвижной поступательно, равномерно и прямолинейно, является инерциальной.

 

Свободные колебания

Свободными называются колебания точки, происходящие под действием только восстанавливающей силы. Сила называется восстанавливающей, если она все время стремится вернуть точку в положение равновесия. Примером восстанавливающей силы является сила упругости пружины. Если восстанавливающая сила пропорциональна смещению точки из положения равновесия, то она называется линейной восстанавливающей силой.



Пусть на точку М массой m действует линейная восстанавливающая сила упругости (рис. 2): Fупр = сΔ, где сжесткость пружины (физический смысл жесткости - это сила, необходимая для деформации пружины на единицу длины), в Н/м; Δ – деформация пружины, м.

 

 

На рис. 2 l0 длина недеформированной пружины. Выбрав начало координат в положении равновесия т. О, запишем основное уравнение динамики в проекции на ось x: , или .

Отсюда получим (4)

Выражение (4) – это и есть уравнение свободных колебаний точки. Здесь называется круговой частотой колебаний (физический смысл: число колебаний за 2π секунд), с-1. Общее решение дифференциального уравнения (4) имеет вид:

. (5)

Взяв производную по времени, имеем

. (6)

Постоянные интегрирования С1 и С2 найдем из начальных условий:

при . (7)

Подставив (7) в (5) и (6), находим .

С учетом этого решение (5) принимает вид:

. (8)

Решение (8) можно записать в виде:

, (9)

где - амплитуда колебаний, м; - начальная фаза колебаний, рад.

Из (9) видно, что свободные колебания являются гармоническими. Период колебаний можно найти по формуле:

. (10)

 








Не нашли, что искали? Воспользуйтесь поиском по сайту:



©2015 - 2024 stydopedia.ru Все материалы защищены законодательством РФ.