ФОРМИРОВАНИЕ ИМПУЛЬСОВ. ДИФФЕРЕНЦИРУЮЩАЯ RC- ЦЕПЬ

Рассмотрим параметры импульсов на выходе при подаче на вход последовательности прямоугольных импульсов.

Рис. 7.5. Дифференцирующая RC-цепь.

Предположим: t = RC < t_U

Рис. 7.6. Входной и выходной сигналы на дифференцирующей RC-цепи.

В момент времени, соответствующего Т1 емкость разряжена до нуля и действующее на входе напряжение U_m полностью приложено к сопротивлению R, т.е. на выходе получим такое же напряжение как и на входе. По мере заряда емкости протекающим входным током напряжение на R будет уменьшаться и входной зарядный ток емкости:

U_ВЫХ(t) = U_ВХ(t)-U_C(t)=U_m-U_C

При малой за время действия импульса емкость С успеет зарядиться до амплитуды входного сигнала; при этом сигнал на выходе снизится до нуля.

В момент времени, соответствующего Т2 емкость С начнет разряжаться через R. По мере разряда емкости выходное напряжение будет уменьшаться до нуля t_U = 2,2t

19. Действующие значения переменного тока и напряжения

Элементы электрической цепи синусоидального тока

Индуктивность

Вокруг всякого проводника с током образуется магнитное поле, которое характеризуется вектором магнитной индукции В и магнитным потоком Ф:

Если поле образуют несколько (w) проводников с одинаковым током, то используют понятие потокосцепления ψ

ψ = w Ф. (2.7)

Отношение потокосцепления к току, который его создает называют индуктивностью катушки

L = ψ / i. (2.8)

При изменении во времени потокосцепления согласно закону Фарадея возникает ЭДС самоиндукции

e_L = - dψ / dt.

С учетом соотношения (2.8) для eL получаем

e_L = - L · di / dt . (2.9)

Эта ЭДС всегда препятствует изменению тока (закон Ленца). Поэтому, чтобы через проводники все время тек ток, необходимо к проводникам прикладывать компенсирующее напряжение

u_L = -e_L. (2.10)

Сопоставляя уравнения (2.9) и (2.10) получаем

u_L = L · di / dt (2.11)

Это соотношение является аналогом закона Ома для индуктивности. Конструктивно индуктивность выполняется в виде катушки с проводом.

Условное обозначение индуктивности

Катушка с проводом кроме свойства создавать магнитное поле обладает активным сопротивлением R.

Условное обозначение реальной индуктивности.

Единицей измерения индуктивности является Генри (Гн). Часто используют дробные единицы

1 мкГн = 10^–6 Гн; 1 мкГн = 10^–3 Гн.

Емкость

Все проводники с электрическим зарядом создают электрическое поле. Характеристикой этого поля является разность потенциалов (напряжение). Электрическую емкость определяют отношением заряда проводника к напряжению

C = Q / U_C.

С учетом соотношения

i = dQ / dt

получаем формулу связи тока с напряжением

i = C · du_C / dt.

Для удобства ее интегрируют и получают

u_C = 1 / C · ∫ i dt. (2.12)

Это соотношение является аналогом закона Ома для емкости.

Конструктивно емкость выполняется в виде двух проводников разделенных слоем диэлектрика. Форма проводников может быть плоской, трубчатой, шарообразной и др.

Единицей измерения емкости является фарада:

1Ф = 1Кл / 1В = 1Кулон / 1Вольт.

Оказалось, что фарада является большой единицей, например, емкость земного шара равна ≈ 0,7 Ф. Поэтому чаще всего используют дробные значения

1 пФ = 10^–12 Ф, (пФ – пикофарада);
1 нФ = 10^–9 Ф, (нФ – нанофарада);
1 мкФ = 10^–6 Ф, (мкФ – микрофарада).

Условным обозначением емкости является символ

Основные свойства цепей переменного тока с емкостью , индуктивеостью и сопротивлением?

Индуктивность

Если поле образуют несколько (w) проводников с одинаковым током, то используют понятие потокосцепления ψ

ψ = w Ф. (2.7)

Отношение потокосцепления к току, который его создает называют индуктивностью катушки

L = ψ / i. (2.8)

При изменении во времени потокосцепления согласно закону Фарадея возникает ЭДС самоиндукции

e_L = - dψ / dt.

С учетом соотношения (2.8) для eL получаем

e_L = - L · di / dt. (2.9)

u_L = -e_L. (2.10)

Сопоставляя уравнения (2.9) и (2.10) получаем

u_L = L · di / dt (2.11)

Условное обозначение индуктивности

Катушка с проводом кроме свойства создавать магнитное поле обладает активным сопротивлением R.

Условное обозначение реальной индуктивности.

Единицей измерения индуктивности является Генри (Гн). Часто используют дробные единицы

1 мкГн = 10^–6 Гн; 1 мкГн = 10^–3 Гн.

Емкость

C = Q / U_C.

С учетом соотношения

i = dQ / dt

получаем формулу связи тока с напряжением

i = C · du_C / dt.

Для удобства ее интегрируют и получают

u_C = 1 / C · ∫ i dt. (2.12)

Это соотношение является аналогом закона Ома для емкости.

Единицей измерения емкости является фарада:

1Ф = 1Кл / 1В = 1Кулон / 1Вольт.

1 пФ = 10^–12 Ф, (пФ – пикофарада);
1 нФ = 10^–9 Ф, (нФ – нанофарада);
1 мкФ = 10^–6 Ф, (мкФ – микрофарада).

Условным обозначением емкости является символ

Участок цепи, содержащий активное сопротивление (рис. 2.6).

Рис. 2.6

Зададимся изменением тока в резисторе по синусоидальному закону

i(t) = I_mR sin(ωt + ψ_i).

Воспользуемся законом Ома для мгновенных значений тока и напряжения

u(t) = R i(t)

и получим

u(t) = R I_mR sin(ωt + ψ_i). (2.13)

Формальная запись синусоидального напряжения имеет вид

u(t) = U_mR sin(ωt + ψ_u) (2.14)

Соотношения (2.13) и (2.14) будут равны если будут выполнены условия равенства амплитуд и фаз

U_mR = R I_mR, (2.15)

ψ_u = ψ_i. (2.16)

Соотношение (2.15) может быть записано для действующих значений

U_R = R I_R. (2.17)

Соотношение (2.16) показывает, что фазы напряжения и тока в резисторе совпадают. Графически это представлено на временной диаграмме (рис. 2.7) и на комплексной плоскости (рис. 2.8).

Рис. 2.7 и 2.8

Не нашли, что искали? Воспользуйтесь поиском по сайту: