ДИСПЕРСИЯ И ПОГЛОЩЕНИЕ СВЕТА

Дисперсия света

Электромагнитные волны могут распространяться не только в пустоте, но и в различных средах. Но только в вакууме скорость распространения волн постоянна и не зависит от частоты. Во всех остальных средах скорости распространения волн различной частоты неодинаковы. Так как абсолютный показатель преломления зависит от скорости света в веществе ( ), то экспериментально наблюдается зависимость показателя преломления от длины волны – дисперсия света.

Отсутствие дисперсии света в вакууме с большой достоверностью подтверждается наблюдениями за астрономическими объектами, так как межзвездное пространство является наилучшим приближением к вакууму. Средняя плотность вещества в межзвездном пространстве составляет 10^-2 атомов на 1 см³, тогда как в лучших вакуумных приборах она не меньше 10⁴ атомов на 1 см³.

Убедительными доказательствами отсутствия дисперсии в космосе являются исследования затмения удаленных двойных звезд. Излучаемый звездой световой импульс не является монохроматическим. Предположим, что он состоит из красных и синих лучей, и красные лучи распространяются быстрее синих. Тогда при начале затмения свет звезды должен изменяться от нормального до синего, а при выходе из него – от красного до нормального. При огромных расстояниях, которые проходит свет от звезды, даже ничтожная разница в скоростях красных и синих лучей не могла быть незамеченной. Тем не менее, результаты опытов показали, что никаких изменений в спектральном составе излучения до и после затмения нет. Араго, наблюдая за двойной звездой Альголь, показал, что разница в скоростях красных и синих волн не может превышать одной стотысячной скорости света. Эти и другие эксперименты убеждают, что следует признать отсутствие дисперсии света в межзвездном пространстве (с точностью, которую достигает современный эксперимент).

Во всех остальных средах дисперсия имеет место. Среды, обладающие дисперсией, называются диспергирующими. В диспергирующих средах скорость световых волн зависит от длины волны или частоты.

Таким образом, дисперсией света называется зависимость показателя преломления вещества или зависимость фазовой скорости световых волн от частоты или длины волны. Эту зависимость можно охарактеризовать функцией

,

(4.1)

где – длина световой волны в вакууме.

Для всех прозрачных бесцветных веществ функция (4.1) в видимой части спектра имеет вид, представленный на рис. 4.1. С уменьшением длины волны показатель преломления увеличивается со все возрастающей скоростью. В этом случае дисперсия называется нормальной.

Если вещество поглощает часть лучей, то в области поглощения и вблизи нее ход дисперсии обнаруживает аномалию. На некотором интервале длин волн показатель преломления растет с увеличением длины волны. Такой ход зависимости от называется аномальной дисперсией.

На рис. 4.2 участки 1–2 и 3–4 соответствуют нормальной дисперсии. На участке 2–3 дисперсия аномальна.

Первые экспериментальные исследования дисперсии света принадлежат Ньютону (1672 г.). Они были выполнены по способу преломления солнечного луча в призме.

Рис. 4.2

Луч света от Солнца проходил через отверстие в ставне и, преломившись в призме, давал изображение на листе белой бумаги. При этом изображение круглого отверстия растягивалось в окрашенную полосу от красного цвета до фиолетового. В своем труде «Оптика» Ньютон описал свои исследования так: «Я поместил в очень темной комнате у круглого отверстия около трети дюйма шириной в ставне окна стеклянную призму, благодаря чему пучок солнечного света, входившего в это отверстие, мог преломляться вверх к противоположной стене комнаты и образовывал там цветное изображение солнца… Зрелище живых и ярких красок, получившееся при этом, доставляло мне очень приятное удовольствие».

Получившуюся в результате преломления света в призме цветную полосу Ньютон назвал спектром. В спектре условно различают семь главных цветов, постепенно переходящих из одного в другой, занимая в нем участки различного размера (рис. 4.3).

Рис. 4.3

Это объясняется тем, что цветные лучи, входящие в состав белого света, неодинаково преломляются призмой. Наименьшее отклонение от первоначального направления имеет красная часть спектра, наибольшее – фиолетовая, следовательно, наименьший показатель преломления – у красных лучей, наибольший – у фиолетовых, то есть свет с разными длинами волн распространяется в среде с разными скоростями: фиолетовый – с наименьшей, красный – с наибольшей.

Вышедшие из призмы цветные лучи спектра можно собрать линзой или второй призмой и получить на экране пятно белого света. Если же из спектра выделить цветной пучок лучей одного какого-либо цвета, например, красного и пропустить его через вторую призму, то пучок вследствие преломления отклонится, но уже не разлагаясь на составные тона и не изменяя цвета. Отсюда следует, что призма не меняет белый свет, а разлагает его на составные части. Из белого света можно выделить пучки различных цветов, и лишь совместное действие их вызывает у нас ощущение белого света.

Метод Ньютона и сейчас является хорошим методом исследования и демонстрации дисперсии. При сравнении спектров, полученных с помощью призм с равными преломляющими углами, но из разных веществ, можно увидеть отличие спектров, которое состоит не только в том, что спектры отклонены на разный угол из-за разного показателя преломления для одной и той же длины волны, но и растянуты неодинаково из-за разной дисперсии, то есть разной зависимости показателя преломления от длины волны.

Рис. 4.4

Наглядным методом, позволяющим исследовать дисперсию в призмах из различного материала, является метод скрещенных призм, который также впервые применялся Ньютоном. В этом методе свет проходит последовательно через две призмы Р₁ и Р₂, преломляющие ребра которых расположены перпендикулярно друг другу (рис. 4.4). С помощью линз L₁ и L₂ свет собирается на экране AB. Если бы была только одна призма Р₁, то на экране получилась бы цветная горизонтальная полоска . При наличии второй призмы каждый луч будет отклонен вниз и тем сильнее, чем больше его показатель преломления в призме Р₂. В результате получится изогнутая полоска . Красный конец будет смещен менее всего, фиолетовый – больше всего. Вся полоска наглядно представит ход дисперсии в призме Р₂.

На рис. 4.5 представлено преломление белого света на плоской границе раздела вакуума и прозрачного вещества с очень большим показателем преломления. Для наглядности спектр, получившийся в результате дисперсии, представлен отдельными лучами, соответствующими основным цветам спектра. Проведенный расчет позволяет увидеть, какие из лучей будут отклоняться на большие, а какие – на меньшие углы.

Рис. 4.5

В 1860 г. французский физик Леру, проводя измерения показателя преломления для ряда веществ, неожиданно обнаружил, что пары йода преломляют синие лучи в меньшей степени, чем красные. Леру назвал обнаруженное им явление аномальной дисперсией света. Если при нормальной дисперсии показатель преломления с ростом длины волны уменьшается, то при аномальной дисперсии показатель преломления, наоборот, увеличивается. Явление аномальной дисперсии было детально исследовано немецким физиком Кундтом в 1871–1872 гг. При этом Кундт воспользовался методом скрещенных призм, который был предложен в свое время Ньютоном.

Систематические экспериментальные исследования Кундтом аномальной дисперсии показали, что явление аномальной дисперсии связано с поглощением, то есть аномальный ход дисперсии наблюдается в области длин волн, в которой свет сильно поглощается веществом.

Наиболее отчетливо аномальная дисперсия наблюдается в газах (парах), имеющих резкие линии поглощения. Все вещества поглощают свет, однако для прозрачных веществ область поглощения, а следовательно, и область аномальной дисперсии лежит не в видимой, а в ультрафиолетовой или инфракрасной области.

Согласно электромагнитной теории света фазовая скорость электромагнитной волны связана со скоростью света в вакууме соотношением

,

где – диэлектрическая проницаемость, – магнитная проницаемость. В оптической области спектра для всех веществ очень близко к 1. Поэтому показатель преломления вещества будет равен

,

и, следовательно, дисперсия света объясняется зависимостью от частоты. Эта зависимость связана с взаимодействием электромагнитного поля световой волны с атомами и молекулами вещества.

С классической точки зрения дисперсия света возникает в результате вынужденных колебаний заряженных частиц – электронов и ионов – под действием переменного поля электромагнитной волны. Переменное поле электромагнитной волны периодически ускоряет многочисленные микроскопические заряды вещества. Ускоренные полем заряды теряют полученный избыток энергии двумя путями. Во-первых, они передают энергию среде, а во-вторых, как всякие ускоренные заряды, они излучают новые волны. В первом случае происходит поглощение излучения, а во втором – распространение излучения в среде вследствие непрерывного поглощения и переизлучения электромагнитных волн зарядами вещества.

Все электроны, входящие в атом, можно разделить на периферийные, или оптические, и электроны внутренних оболочек. На излучение и поглощение света оказывают влияние только оптические электроны. Собственные частоты электронов внутренних оболочек слишком велики, так что их колебания полем световой волны практически не возбуждаются. Поэтому в теории дисперсии можно ограничиться рассмотрением одних только оптических электронов.

Дисперсия света в веществе объясняется тем, что оптические электроны в атомах совершают под действием электрического поля электромагнитных волн вынужденные колебания с частотой падающих волн. Колеблющиеся электроны излучают вторичные электромагнитные волны той же частоты. Эти волны, складываясь с приходящей волной, образуют распространяющуюся в среде результирующую волну, которая распространяется в среде с фазовой скоростью, отличающейся от скорости света в вакууме.

Особым образом волна ведёт себя в области частот, близких к собственной частоте колебаний электронов. В этом случае имеет место явление резонанса, в результате которого сдвиг фаз первичной волны и вторичных волн равен нулю, резко возрастает амплитуда вынужденных колебаний электронов и наблюдается значительное поглощение средой энергии падающих волн.

Вдали от резонанса фазовая скорость уменьшается с ростом частоты, а показатель преломления увеличивается, и, следовательно, наблюдается нормальная дисперсия. В области частот, близких к собственным колебаниям оптических электронов, фазовая скорость увеличивается с ростом частоты, а показатель преломления уменьшается, то есть наблюдается аномальная дисперсия.

Рис. 4.6

Дисперсия света в призме.Рассмотрим дисперсию света в призме. Пусть монохроматический пучок света падает на призму с преломляющим углом А и показателем преломления n. После двукратного преломления на гранях призмы луч отклоняется от первоначального направления на угол (рис. 4.6). Из рис. 4.6 видно, что . Так как , то . Если угол падения луча на левую грань мал и преломляющий угол призмы также невелик, то малыми будут и углы . Тогда, записывая закон преломления для каждой грани призмы, можно вместо синусов углов использовать их величину, поэтому , . Отсюда следует, что преломляющий угол призмы , а угол отклонения лучей призмой .

Так как показатель преломления зависит от длины волны, то лучи разных длин волн после прохождения призмы отклонятся на разные углы, что и наблюдал Ньютон.

Разлагая свет в спектр с помощью призмы, можно определить его спектральный состав, так же, как и с помощью дифракционной решетки. Цвета в спектрах, полученных с помощью призмы и с помощью дифракционной решетки, располагаются по-разному. Дифракционная решетка, как следует из условия для главного максимума , сильнее отклоняет лучи с большей длиной волны. Призма же разлагает свет в спектр в соответствии с показателем преломления, который в области нормальной дисперсии уменьшается с увеличением длины волны. Поэтому красные лучи отклоняются призмой меньше, чем фиолетовые.

Принципиальная схема простейшего спектрального прибора, действие которого основано на явлении дисперсии, представлена на рис. 4.7. Источник излучения S находится в фокальной плоскости линзы . Выходящий из линзы параллельный пучок света падает на призму. Вследствие дисперсии света в веществе призмы лучи, соответствующие разным длинам волн, выходят из призмы под разными углами. В фокальной плоскости линзы находится экран, на котором отображается спектр падающего излучения.

Это интересно!

Радуга

Радуга

Радуга – это красивое небесное явление, возникающее во время дождя, – всегда привлекала внимание человека. У радуги различают семь основных цветов, плавно переходящих один в другой. Вид дуги, яркость цветов, ширина полос зависят от размеров капелек воды и их количества.

Впервые теория радуги была дана в 1637 г. Рене Декартом. Он объяснил возникновение радуги отражением и преломлением света в дождевых каплях. Образование цветов и их последовательность были объяснены позже, после разгадки сложной природы белого света и его дисперсии в среде. Попадая внутрь капли, солнечный луч преломляется и вследствие дисперсии разлагается в спектр; отраженные от задней полусферы капли цветные лучи спектра солнечного излучения выходят обратно через переднюю поверхность капли. Поэтому видеть радугу можно лишь тогда, когда Солнце находится с одной стороны от наблюдателя, а дождь идет с другой стороны.

Из-за дисперсии каждый цвет в отраженных лучах собирается под своим углом, поэтому радуга образует в небе дугу. Цвета в дождевой радуге разделены не очень четко, поскольку капли имеют разный диаметр, и на одних каплях дисперсия проявляется сильнее, на других – слабее. Большие капли создают более узкую радугу, с резко выделяющимися цветами, малые – дугу расплывчатую и неяркую. Поэтому летом после грозового дождя, во время которого падают крупные капли, видна особенно яркая и узкая радуга.

Гало

Гало

Гало вокруг Луны

Гало – это группа оптических явлений в атмосфере. Возникают они вследствие преломления и отражения света ледяными кристаллами, образующими перистые облака и туманы. Термин произошел от французского halo и греческого halos – световое кольцо вокруг Солнца или Луны. Гало обычно появляется вокруг Солнца или Луны, иногда вокруг других мощных источников света, таких как уличные фонари. Проявления гало весьма разнообразны: в случае преломления они имеют вид радужных полос, пятен, дуг и кругов на небесном своде, при отражении полосы белые.

Вид наблюдаемого гало зависит от формы и расположения кристаллов. Преломленный ледяными кристаллами свет вследствие дисперсии разлагается в спектр, что делает гало похожим на радугу.

Гало следует отличать от венцов, которые внешне схожи с ним, но имеют другое, дифракционное, происхождение.

Зеленый луч

Зеленый луч

Зеленый луч, сфотографированный в 1992 г. в Финляндии. Автор фотографии Pekka Parviainen (Polar Image)

Зеленый луч – редкое оптическое явление, которое представляет собой вспышку зелёного света в момент исчезновения солнечного диска под горизонтом или появления его из-за горизонта. Для наблюдения зелёного луча необходимы три условия: открытый горизонт (в степи или на море в отсутствие волнения), чистый воздух и свободная от облаков сторона горизонта, где происходит заход или восход Солнца. Обычная продолжительность зелёного луча всего несколько секунд. Причина этого явления – рефракция (преломление) солнечных лучей в атмосфере, сопровождающаяся их дисперсией, то есть разложением в спектр.

Рефракция света в атмосфере – оптическое явление, вызываемое преломлением световых лучей в атмосфере и проявляющееся в кажущемся смещении удалённых объектов, а иногда и в кажущемся изменении их формы. Некоторые проявления рефракции, например, сплюснутая форма дисков Солнца и Луны у горизонта, мерцание звёзд, дрожание далёких земных предметов в жаркий день, были замечены уже в древности. Причина этого в том, что атмосфера является средой оптически неоднородной, лучи света распространяются в ней не прямолинейно, а по некоторой кривой линии. Поэтому наблюдатель видит объекты не в направлении их действительного положения, а вдоль касательной к траектории луча в точке наблюдения. При этом сила рефракции зависит от длины волны луча: чем короче длина волны луча, тем сильнее он будет приподниматься за счет рефракции. Вследствие различия рефракции для лучей с разной длиной волны, особенно большой вблизи горизонта, у диска восходящего или заходящего Солнца может наблюдаться цветная кайма (сверху сине-зелёная, снизу красная). Этим и объясняется явление зелёного луча.

Красная и оранжевая части диска Солнца заходят за горизонт раньше зелёной и голубой. Дисперсия солнечных лучей в наиболее явном виде проявляется в самый последний момент захода Солнца, когда над горизонтом остается небольшой верхний сегмент, а затем только самая верхушка солнечного диска. Когда Солнце погружается под горизонт, последним лучом мы должны были бы увидеть фиолетовый. Однако самые коротковолновые лучи – фиолетовые, синие, голубые – настолько сильно рассеиваются, что не доходят до земной поверхности. Кроме того, к лучам этой части спектра меньше чувствительны глаза человека. Поэтому в последний момент захода происходит быстрая смена цветов от красного через оранжевый и жёлтый к зелёному и последний луч заходящего Солнца оказывается яркого изумрудного цвета. Это явление и получило название зелёного луча.

При восходе Солнца имеет место обратная смена цветов. Первый луч восходящего Солнца – зелёный – сменяется жёлтым, оранжевым и, наконец, из-за горизонта показывается красный край восходящего светила.

Поглощение света

При прохождении электромагнитных волн через вещество часть энергии волны затрачивается на возбуждение колебаний электронов в атомах и молекулах. В идеальной однородной среде периодически колеблющиеся диполи излучают когерентные вторичные электромагнитные волны той же частоты и при этом полностью отдают поглощенную долю энергии. Соответствующий расчет дает, что в результате интерференции вторичные волны полностью гасят друг друга во всех направлениях, кроме направления распространения первичной волны, и изменяют ее фазовую скорость. Поэтому в случае идеальной однородной среды поглощения света и перераспределения света по направлениям, то есть рассеяния света, не происходит.

В реальном веществе не вся энергия колеблющихся электронов испускается обратно в виде электромагнитной волны, а часть ее переходит в другие формы энергии и, главным образом, – в тепловую. Возбужденные атомы и молекулы взаимодействуют и сталкиваются друг с другом. При этих столкновениях энергия колебаний электронов внутри атомов может переходить в энергию внешних хаотических движений атомов в целом. В металлах электромагнитная волна приводит в колебательное движение свободные электроны, которые затем при столкновениях отдают накопленный избыток энергии ионам кристаллической решетки и тем самым нагревают ее. В некоторых случаях энергия, поглощенная молекулой, может сконцентрироваться на определенной химической связи и полностью затратиться на ее разрыв. Это так называемые фотохимические реакции, то есть реакции, происходящие за счет энергии световой волны.

Поэтому интенсивность света при прохождении через обычное вещество уменьшается – свет поглощается в веществе. Поглощение света можно описать с энергетической точки зрения.

Рассмотрим широкий пучок параллельных лучей, распространяющихся в поглощающей среде (рис. 4.8). Обозначим начальную интенсивность лучистого потока в плоскости через . Пройдя в среде путь z, лучистый пучок в результате поглощения света ослабляется, и его интенсивность становится меньше .

Выделим в среде участок толщиной . Интенсивность света, прошедшего путь , равная , будет меньше , то есть . Величина представляет собой уменьшение интенсивности падающего излучения вследствие поглощения на участке . Эта величина пропорциональна толщине участка и интенсивности падающего на этот участок света , то есть , где – коэффициент поглощения, который зависит как от природы вещества (его химического состава, агрегатного состояния, концентрации, температуры), так и от длины волны света, взаимодействующего с веществом. Функцию, определяющую зависимость коэффициента поглощения от длины волны, называют спектром поглощения.

Выражение для интенсивности света, прошедшего через среду определенной толщины z, носит название закона Бугера:

,

где – интенсивность света при , – основание натурального логарифма.

Для всех веществ поглощение имеет избирательный характер. Для жидких и твердых веществ зависимость имеет вид, подобный изображенному на рис. 4.9. В этом случае сильное поглощение наблюдается в широком интервале длин волн. Наличие таких полос поглощения лежит в основе действия светофильтров – пластин, содержащих добавки солей или органических красителей. Фильтр прозрачен для тех длин волн, которые он не поглощает.

Металлы практически непрозрачны для света. Это связано с наличием в них свободных электронов, которые под действием электрического поля световой волны приходят в движение. Согласно закону Джоуля–Ленца возникающие при этом в металле быстропеременные токи сопровождаются выделением тепла. В результате энергия световой волны быстро уменьшается, превращаясь во внутреннюю энергию металла.

Рис. 4.10

В случае газов или паров при невысоком давлении лишь для очень узких спектральных интервалов (рис. 4.10). В этом случае атомы практически не взаимодействуют друг с другом, и максимумы соответствуют резонансным частотам колебаний электронов внутри атомов. Внутри полосы поглощения наблюдается аномальная дисперсия, то есть показатель преломления убывает с уменьшением длины волны.

В случае многоатомных молекул возможно также поглощение на частотах, соответствующих колебаниям атомов внутри молекул. Но так как массы атомов в десятки тысяч раз больше массы электронов, то эти частоты соответствуют инфракрасной области спектра. Поэтому многие вещества, прозрачные для видимого света, обладают поглощением в ультрафиолетовой и инфракрасной областях спектра. Так, обычное стекло поглощает ультрафиолетовые лучи и инфракрасные лучи с большими частотами. Прозрачными для ультрафиолетовых лучей являются кварцевые стекла.

Избирательным поглощением стекла или полиэтиленовой пленки обусловлен так называемый парниковый эффект: инфракрасное излучение, испускаемое нагретой землей, поглощается стеклом или пленкой и, следовательно, задерживается внутри парника.

Биологические ткани и некоторые органические молекулы сильно поглощают ультрафиолетовое излучение, губительное для них. Живую природу на Земле от ультрафиолетового излучения защищает слой озона в верхних слоях атмосферы, интенсивно поглощающий ультрафиолетовое излучение. Вот почему человечество так обеспокоено появлением озоновой дыры в районе Южного полюса.

Рис. 4.12

Зависимость коэффициента поглощения от длины волны объясняется окрашенностью поглощающих тел. Так, лепестки розы (рис. 4.11) при освещении ее солнечным светом слабо поглощают красные лучи и сильно поглощают лучи, соответствующие другим длинам солнечного спектра, поэтому роза красная. Лепестки белой орхидеи (рис. 4.12) отражают все длины волн солнечного спектра. А листья у обоих цветков зеленые, это значит, что из всего диапазона волн они отражают в основном волны зелёной части спектра, а остальные поглощают.

Рассеяние света

С классической точки зрения процесс рассеяния света заключается в том, что свет, проходя через вещество, возбуждает колебания электронов в атомах. Колеблющиеся электроны становятся источниками вторичных волн. Вторичные волны являются когерентными и поэтому должны интерферировать. В случае однородной среды вторичные волны гасят друг друга во всех направлениях, кроме направления распространения первичной волны. Поэтому рассеяние света, то есть перераспределение его по разным направлениям, отсутствует. В направлении первичной волны вторичные волны, интерферируя с первичной волной, образуют результирующую волну, фазовая скорость которой отлична от скорости света в вакууме. Этим объясняется дисперсия света.

Рис. 4.13

Следовательно, рассеяние света возникает только в неоднородной среде. Такие среды называются мутными. Примерами мутных сред могут быть дымы (взвеси мельчайших частиц в газах); туманы (взвеси капелек жидкости в газах); суспензии, образованные мелкими твердыми частичками, плавающими в жидкости; эмульсии, то есть взвеси частиц одной жидкости в другой (например, молоко – взвесь капелек жира в воде).

Если бы неоднородности располагались в определенном порядке, то при распространении волны получилась бы дифракционная картина с характерным для нее чередованием максимумов и минимумов интенсивности. Однако чаще всего их координаты не только случайны, но еще изменяются со временем. Поэтому вторичное излучение, возникшее на неоднородностях, дает довольно равномерное распределение интенсивности по всем направлениям. Это явление и называют рассеянием света. В результате рассеяния энергия первичного пучка света постепенно уменьшается, как и при переходе энергии возбужденных атомов в другие формы энергии. Так свет уличного фонаря в тумане распространяется не прямолинейно, а рассеивается во всех направлениях, и интенсивность его быстро убывает при удалении от фонаря, как вследствие поглощения, так и из-за рассеяния (рис. 4.13)

Закон Рэлея. Рассеяние света в мутных средах на неоднородностях, размеры которых малы по сравнению с длиной волны, можно наблюдать, например, при прохождении солнечного света через сосуд с водой, в которую добавлено немного молока. При наблюдении сбоку в рассеянном свете среда кажется голубой, то есть в рассеянном излучении преобладают волны, соответствующие коротковолновой части спектра солнечного излучения. Свет же, прошедший через толстый слой мутной среды, кажется красноватым.

Это можно объяснить тем, что электроны, совершающие вынужденные колебания в атомах, эквивалентны диполю, который колеблется с частотой падающей на него световой волны. Интенсивность излучаемого им света пропорциональна четвертой степени частоты, или обратно пропорциональна четвертой степени длины волны:

~ ~ .

Это утверждение и составляет содержание закона Рзлея.

Из закона Рэлея следует, что коротковолновая часть спектра рассеивается значительно сильнее длинноволновой. Так как частота голубого света примерно в 1,5 раза больше, чем красного, то и рассеивается он в 5 раз интенсивнее, чем красный. Этим и объясняется голубой цвет рассеянного света и красный свет прошедшего.

Электроны, не связанные в атомах, а свободные – например, в плазме – тоже раскачиваются светом и рассеивают его в стороны. В частности, именно благодаря этому эффекту мы можем наблюдать свечение солнечной короны и, следовательно, получать информацию о стратосфере Солнца.

Молекулярное рассеяние. Даже очищенные от примесей жидкости и газы рассеивают свет. Роль оптических неоднородностей в этом случае играют флуктуации плотности. Под флуктуациями плотности понимаются отклонения плотности в пределах малых объемов от ее среднего значения, возникающие в процессе хаотического теплового движения молекул среды. Рассеяние света, обусловленное флуктуациями плотности, называют молекулярным рассеянием

Рис. 4.14

Рис. 4.15

Вот почему небо выглядит синим, а Солнце желтоватым! Наслаждаясь видом безоблачного неба, мы вряд ли склонны вспоминать о том, что небесная синева – это одно из проявлений рассеяния света. Непрерывно возникающие в атмосфере флуктуации плотности в соответствии с законом Рэлея приводят к тому, что синие и голубые составляющие солнечного света рассеиваются сильнее, чем желтые и красные. Когда мы смотрим на небо, то видим там рассеянный солнечный свет, где преобладают короткие волны синей части спектра (рис. 4.14). Когда же вы смотрим на Солнце, то наблюдаем спектр его излучения, из которого вследствие рассеяния удалена часть синих лучей. Особенно хорошо этот эффект проявляется при низком положении Солнца над горизонтом. Ну кто не любовался ярко красным восходящим или заходящим Солнцем! На закате, когда солнечные лучи совершают значительно более длительное путешествие сквозь атмосферу, Солнце кажется нам особенно красным, поскольку в этом случае рассеиваются и исчезают из его спектра не только синие, но и зеленые, и желтые лучи (рис. 4.15).

Это интересно!

Голубое Солнце

Фотография голубого Солнца, сделанная 24 февраля, Техас, Канада

Как часто можно встретить в фантастических романах «голубое Солнце»! Возможно ли такое явление?

Мы уже выяснили, что из-за рассеяния Рэлея в атмосфере Солнце должно быть красноватое. Однако рэлеевское рассеяние имеет место только тогда, когда длина волны проходящего через среду света много больше неоднородностей, на которых происходит рассеяние. В случае частиц большего размера рассеяние практически не зависит от длины волны света. Вот почему туман, облака белые, а в жаркий день при высокой влажности воздуха небо из голубого превращается в белесое.

Оказывается, Солнце тоже можно иногда, очень редко, видеть голубым. В сентябре 1950 г. такое явление наблюдали над североамериканским континентом. Небо над южными районами Канады, над Онтарио и другими великими озерами, над восточным побережье США в ясный безоблачный день приобрело красновато-коричневый оттенок. И в небе светило туманное голубое Солнце! А ночью на небо взошла голубая Луна.

Однако ничего мистического на самом деле не происходило. Связано это с оптическими эффектами в земной атмосфере. Если в атмосфере много частиц размером около микрона (миллионная доля метра), то воздух начинает играть роль голубого фильтра. Неважно, что именно это за частицы: капельки воды, ледяные кристаллики, частички дыма от горящего леса, вулканический пепел или просто поднятая ветром пыль. Важно, чтобы они были одинаковые, микронного размера.

Причина появления голубого Солнца над Канадой заключалась в том, что в провинции Альберта уже много лет тлели торфяники. Внезапно пожар вырвался наружу и чрезвычайно усилился. Сильный ветер понес продукты горения на юг, накрывая огромные площади. При пожаре возникало большое число масляных капелек, которые висели в атмосфере не один день. Они-то и виновны в необычном небесном явлении. Если размеры рассеивающих частиц близки к длине волны падающего света, возникает резонанс, и рассеяние на этой длине волны резко возрастает. Осенью 1950 г. размеры капелек как раз и были порядка длины волны красно-оранжевого света. Вот поэтому небо из голубого и превратилось в красное, а Луна и Солнце из красноватых превратились в голубые.

Подобные странные оптические явления наблюдались в XIX в. после извержения вулкана Кракатау. Так что голубые Луна и Солнце – явление очень редкое, но не уникальное, а тем более не невозможное.

Свет и цвет

Не нашли, что искали? Воспользуйтесь поиском по сайту: