Сделай Сам Свою Работу на 5

Устройство ламп: тетрод и пентод





Оглавление

Введение. 3

1.1. Устройство ламп: тетрод и пентод. 4

1.2. Сетки электронных ламп.. 9

1.3. Антиэмиссионные покрытия сеток.. 14

Список литературы.. 18

 

 

Введение

Начало исследований электронных процессов связано с открытием эффекта термоэлектронной эмиссии американским изобретателем Т. А. Эдисоном в 1883 году, который обнаружил эффект протекания тока в вакууме между угольной нитью и впаянным в вакуумированную стеклянную колбу металлическим электродом. Эдисон обнаружил, что если приложить к электроду положительное напряжение, то в вакууме между этим электродом и нитью протекает ток. Это явление лежит в основе всех электронных ламп и всей электроники до транзисторного периода.

Изделия вакуумной электроники представляют собой вакуумные (электровакуумные и газоразрядные) приборы, в которых взаимодействие эмитируемых катодом электронов происходит в вакууме в герметизируемом баллоне. Вакуумные приборы генерируют и принимают электромагнитные излучения в диапазоне от 10-2 до 1021 Гц.

В 1886 г. А. С. Попов и итальянец Маркони независимо друг от друга передали по радио на дальние расстояния телеграфные сигналы. К нача­лу XX века стала очевидной необходимость создания для радио хорошего усилителя.



Если первым шагом в создании такого усилителя было открытие эффекта Эдисона, то вторым стало изобретение Флемингом в 1904 г. вакуумного диода. Как точечный кристаллический детектор он выпрямлял радиочастотные сигналы, но не был в состоянии их усилить.

Третий шаг в создании усилителя был осуществлен Ли де Форестом. В 1906 г. он подал заявку на выдачу патента на трехэлектродную вакуум­ную лампу. Эта лампа была аналогична лампе Флеминга, за исключением весьма важной особенности — она содержала управляющую сетку между нитью накала и анодом.

 

Устройство ламп: тетрод и пентод

Введение в лампу сетки придало ей чудесное свойство усилителя, практически не имеющего инерции. Электроны так малы и скорость их полета в лампе столь велика, что лампа практически мгновенно реагирует на все изменения напряжения на ее сетке. Лишь в самое последнее время в связи с применением сверхвысоких частот (например, в радиолокационной аппаратуре) скорости полета электронов в лампе стали недостаточными, что заставило конструировать новые специальные типы электронных приборов.



Но не только это обстоятельство привело к необходимости изменять конструкцию ламп. У трехэлектродной лампы есть ряд недостатков, которые можно преодолеть только введением в нее дополнительных электродов, главным образом дополнительных сеток.

Сначала казалось, что при помощи трехэлектродных ламп можно получить усиление любой величины. Если недостаточно усиление, даваемое одной лампой, то можно применить две, три, пять и т. д. ламп и, в конце концов, получить нужное усиление. Казалось также возможным увеличивать усиления одной лампы путем усовершенствования ее конструкции, например, при увеличении густоты сетки коэффициент усиления возрастет.

Однако вскоре накопленный опыт конструирования и эксплуатации трехэлектродных ламп показал, что возможности этой лампы ограничены. Предел повышению коэффициента усиления лампы вызывается рядом причин. Например, устройство чрезмерно густой сетки недопустимо, так как тогда анодный ток становится малым и сильно возрастает бесполезный и даже вредный сеточный ток. Возможность применения многих ламп для последовательного усиления сигнала ограничивается опасностью возникновения собственных колебаний вследствие наличия у лампы междуэлектронных емкостей. С последним фактором надо познакомиться поближе, так как междуэлектронные емкости ламп играют огромную роль в работе радиоаппаратуры.

Два любых проводника, помещенных на некотором расстоянии один от другого, обладают определенной взаимной емкостью. Емкость эта зависит от размеров проводников и расстояния между ними.



Анод и сетка лампы являются проводниками, находящимися очень близко друг от друга. Поэтому между анодом и сеткой лампы существует определенная емкость, носящая название междуэлектродной емкости. Именно это обстоятельство и не дает возможности получить при использовании трехэлектродных ламп большое усиление.

Объясняется это следующим образом. Любая емкость способна проводить переменный ток, притом тем лучше, чем больше величина емкости и чем выше частота переменного тока. Поэтому пространство анод — сетка лампы не является для переменного тока непреодолимой преградой. Междуэлектродная емкость как бы «связывает» анодную цепь лампы с ее сеточной цепью.

Переменные напряжения, действующие в анодной цепи, через междуэлектродную емкость воздействуют на сеточную цепь и создают в ней некоторое напряжение, которое вновь воздействует на анодный ток.

Это явление носит название обратной связи. Обратная связь широко используется в радиотехнике. Для генерирования высокочастотных токов на передающих радиостанциях служат ламповые генераторы с обратной связью. В каждом супергетеродинном приемнике имеется гетеродин, который также представляет собой генератор с обратной связью; обратная связь применяется в регенеративных приемниках для усиления принимаемых сигналов.

Но обратная связь полезна только тогда, когда она контролируется, когда она возникает там, где это нужно, и ее величина может по желанию регулироваться. Если же обратная связь возникает самопроизвольно, то она нарушает нормальную работу радиоаппаратуры и может вызвать появление генерации колебаний, которая порождает свист и вой, приводит к сильному искажению сигналов. Такая самопроизвольно возникшая неконтролируемая обратная связь называемся паразитной.

Междуэлектродные емкости трехэлектродных ламп способствуют возникновению паразитных обратных связей. При малом усилении действие их незаметно, но при большом усилении паразитные обратные связи приводят к возникновению собственных колебаний. Поэтому междуэлектродные емкости делают невозможным получение больших усилений. Для усилителей с большим коэффициентом усиления нужны лампы, в которых была бы устранена или по крайней мере значительно уменьшена междуэлектродная емкость.

Задача эта была решена. В пространство между управляющей сеткой лампы и ее анодом была введена дополнительная сетка, которая в схеме соединяется через конденсатор с катодом лампы и экранирует сетку от анода. Величина междуэлектродной емкости при этом снижается в сотни и даже в тысячи раз.

В качестве примера можно указать, что величина емкости анод—сетка у триодов составляет не менее 2—3 пф, а в лампах с дополнительной сеткой она снижается до 0,01 пф.

Дополнительная сетка, введенная в пространство между анодом и основной сеткой лампы, получила название экранирующей или экранной сетки, а лампа с такой сеткой называется экранированной лампой (рис. 3). Основную сетку лампы в отличие от экранной сетки стали называть управляющей или сигнальной, так как к ней подводится напряжение приходящего сигнала и она управляет анодным током.

Экранированная лампа состоит, таким образом, из четырех электродов: катода, управляющей сетки, экранной сетки и анода; поэтому она получила название четырехэлектродной лампы или тетрода (от греческого слова — четыре).

Экранная сетка не только уменьшает паразитную емкость, но и позволяет также увеличить коэффициент усиления лампы. Если коэффициент усиления триодов не превышает 100 (обычно он лежит в пределах от 10 до 30), то у экранированных ламп он измеряется многими сотнями. Все это приводит к тому, что экранированная лампа может дать значительно большее усиление по сравнению с триодом и позволяет строить усилители с большим общим коэффициентом усиления.

Применение тетродов позволило повысить качество радиоаппаратуры.

Однако изучение тетродов и особенностей аппаратуры, работающей на таких лампах, вскоре показало, что у экранированных ламп наряду со многими достоинствами есть один очень крупный недостаток — склонность к так называемому динатронному эффекту.

Что же представляет собой динатронный эффект?

Электроны в пространстве между катодом и анодом несутся с очень большой скоростью. Скорость, с которой они достигают анода, измеряется тысячами километров в секунду.

В результате электронной бомбардировки из поверхности анода выбиваются электроны, получившие название вторичных в отличие от первичных электронов, составляющих основной анодный ток лампы (рис. 4). Вторичные электроны, с силой выбитые из анода, приобретают известную скорость и вследствие этого могут отлетать на некоторое расстояние от анода.

Электрон, несущий отрицательный электрический заряд, находясь в (пространстве между анодом и экранной сеткой, будет испытывать притяжение к тому из этих электродов, напряжение которого выше. Поэтому если напряжение на экранной сетке оказывается выше, чем напряжение на аноде, то вторичные электроны будут притягиваться экранной сеткой. Но летящие электроны представляют собой электрический ток. Если выбитые из анода вторичные электроны летят к экранной сетке, то в пространстве между анодом и экранной сеткой установится ток, направление которого обратно направлению основного анодного тока, вследствие чего величина общего анодного тока уменьшается.

Это явление и называют динатронным эффектом. Оно приводит к сильным искажениям и значительно ограничивает возможность использования усилительных свойств лампы.

Динатронный эффект, как указывалось, возникает тогда, когда напряжение на аноде ниже напряжения на экранной сетке. При работе лампы это может иметь место. Хотя на экранную сетку обычно подается несколько меньшее постоянное напряжение, чем на анод, мгновенное значение напряжения на аноде в некоторые моменты работы лампы может оказаться ниже, чем напряжение на экранной сетке. В самом деле, переменное напряжение па управляющей сетке вызывает на сопротивлении анодной нагрузки лампы значительно большее переменное напряжение. Это переменное напряжение во время своего отрицательного полупериода уменьшает величину анодного напряжения. Поэтому при сильных колебаниях напряжение на аноде в некоторой части «периода может оказаться ниже напряжения на экранной сетке, что приводит к возникновению динатронного эффекта.

 

Сетки электронных ламп

Экранированные лампы могут хорошо работать при условии, что к их управляющей сетке подводятся небольшие напряжения.

Основные виды форм сеток, применяемых в электронных лампах, приведены, на рис. 1-1. По форме своего поперечного сечения они делятся на круглые, эллиптические и плоские. Изготовляться они могут либо в виде стержневых сеток, либо путем навивки проволоки по спирали с креплением ее на продольных     Рис. 1-1. Основные виды сеток, а – цилиндрические; б – эллиптические; в – плоские.

проволоках-траверсах, либо, наконец, из проволочной ткани. Крепление проволок на траверсах производится тремя способами: путем точечной электросварки, механически, т. е. путем закатки в нарезаемые специальным ножом насечки, и путем привязки тонкой проволокой (рис. 1-2). Последний способ в настоящее время не применяется в связи с переходом с ручной навивки сеток на автоматную с закаткой витков или применением точечной электросварки.

Выбор конфигурации сетки, расположения траверс и их диаметра определяется рядом соображений. Так, например, роль траверс не ограничивается одним лишь обеспечением механической прочности сетки. Рис. 1-2. Способы крепления витков сетки к ее траверсам.

Траверса служит также и средством отвода тепла, выделяемого на витках сетки за счет нагрева ее сеточным током и за счет излучения с катода и других окружающих ее электродов (анода или экранирующей сетки). Поэтому, например, в мощных выходных лампах со значительной мощностью шакала, малым расстоянием между сеткой и катодом, отсутствием особых требований на межэлектродные емкости траверсы могут быть изготовлены из проволоки большого диаметра или даже в виде массивных стержней прямоугольного сечения и должны быть при этом расположены по возможности ближе к катоду с целью улучшения отвода тепла от средних участков витков сетки к траверсам.

Для обеспечения большей однородности потока электронов с катода на анод траверсы не должны при этом располагаться на пути основного тока электронов. Боковые стороны катода иногда не покрываются оксидным слоем с целью максимального снижения сеточных токов.

Витые сетки с любыми формами поперечного сечения изготовляются в настоящее время на автоматах, и поэтому они применяются в лампах массового производства — приемно-усилительных лампах, а также генераторных лампах малой и средней мощности. Стержневые сетки применяются часто в ультракоротковолновых генераторных лампах с цилиндрическими короткими катодами большого диаметра.

Наконец, сетки из проволочной ткани находят применение в плоских системах триодов дециметрового диапазона (маячковые и металлокерамические лампы) и для экранирующих сеток генераторных ламп.

Особо следует отметить требования, предъявляемые к сеткам многих типов современных приемных ламп и, в частности, ламп для широкополосного усиления. Эти требования, связанные с необходимостью получения чрезвычайно больших значений крутизны характеристики анодного тока и соответственно весьма малых расстояний между сеткой и катодом, а также способы удовлетворения этих требований сводятся к следующему:

1. Конструкция сетки должна давать возможность полнее и однороднее использовать всю поверхность катода, что достигается реализацией одинаковых расстояний любых точек внутренней поверхности витка сетки от поверхности анода.

2. Максимально возможная однородность поля у катода и в плоскости сетки, связанная с необходимостью получения большой крутизны, низкого уровня шумов и большой широкополосности, достигается путем уменьшения диаметра проволоки витков, увеличения их длины и уменьшения расстояния между сеткой и катодом.

3. Конструкция сетки должна обладать хорошей устойчивостью своей формы при нагреве до температуры, достигаемой в процессе откачки лампы.

Для достижения низкого уровня микрофонного эффекта, вызываемого элементами сетки, приходится прибегать к увеличению диаметров проволок витков и траверс и укорочению их длин. К этим же мерам приходится прибегать с целью снижения температуры витков сетки, а следовательно, и ее термоэлектронной эмиссии. Таким образом, при конструировании сеток многих современных ламп приходится удовлетворять взаимно противоречивые требования и находить некоторые оптимальные решения.

Чрезвычайное разнообразие конструкций сеток, применяемых в различных типах электронных ламп, не дает возможности рассмотреть их полностью. Поэтому в следующих параграфах ограничимся рассмотрением лишь свойств основных материалов, применяемых для изготовления сеток, а также основных конструкций сеток и способов снижения их термоэлектронной и вторичной эмиссии.

Сетки генераторных ламп обычно изготовляют из тугоплавких металлов: молибдена или вольфрама. Вольфрам применяется в мощных лампах. Для охлаждения сеток имеет значение толщина траверз: большая толщина траверз позволяет лучше отводить тепло от витков сетки. В маломощных лампах к траверзам для их охлаждения приваривают черненые радиаторы, а в мощных лампах выводы сетки делают с принудительным воздушным или водяным охлаждением.

В результате разогрева сеток генераторных ламп может возникнуть термоэмиссия сеток, имеющая заметную величину. Так как в отрицательные полупериоды переменного напряжения на сетке разность потенциалов между сеткой и катодом может достигать значения порядка нескольких сотен вольт и даже киловольт, то возникает сильная электронная бомбардировка катода, приводящая к разрушению его поверхности. Особенно опасно возникновение термоэмиссии сеток в лампах с оксидными и карбидированными катодами.

Требования, предъявляемые к механическим и тепловым свойствам сеток и к эмиссионным свойствам их поверхности, в значительной степени ограничивают сортамент материалов, применяемых для их изготовления. Переход в современных приемно-усилительных лампах ко все меньшим и меньшим диаметрам проволок для навивки сеток заставляет отказываться от применения обычного технического никеля, обладающего малой механической прочностью, и в настоящее время применяются главным образом марганцовистый никель (около 5% марганца) или молибден и его сплавы с никелем, а в случае наименьших диаметров (ниже 25 мк) —вольфрам. В генераторных лампах иногда для сеток применяется тантал. Молибден и вольфрам обладают значительно большей теплопроводностью по сравнению с никелем и его сплавами, что желательно для лучшего отвода тепла, выделяемого на витках, к траверсам.

Однако, с одной стороны, окислы этих металлов, особенно молибдена, неблагоприятно влияют на эмиссию катода, а с другой — эти металлы легко активируются при напылении на них щелочноземельных металлов и их окислов с оксидного катода, что ведет к появлению весьма нежелательной термоэлектронной эмиссии с сеток. Эти обстоятельства часто заставляют либо отказываться от применения молибдена и вольфрама для навивки сеток и применять взамен них никелевые сплавы, такие, как марганцовистый никель или нихром, либо прибегать к применению специальных покрытий. Последние предохраняют сетки от окисления (никелирование) или подавляют их термоэлектронную эмиссию, возникающую при напылении активных веществ с катода (золочение, платинирование или титанирование).

Одним из материалов для навивки сеток, способным длительно работать без появления заметной термоэлектронной эмиссии, может явиться, титан, пригодный для ламп с катодами, испаряющими в процессе их обработки и дальнейшей работы барий и его окись или торий.

 

 

 








Не нашли, что искали? Воспользуйтесь поиском по сайту:



©2015 - 2024 stydopedia.ru Все материалы защищены законодательством РФ.