Сделай Сам Свою Работу на 5

Движение жидкости в пласте с неоднородной проницаемостью





Проницаемость в различных точках продуктивных пластов не является строго постоянной величиной. Иногда изменение проницаемости по пласту носит столь хаотичный характер, что пласт можно рассматривать в среднем однородно проницаемым.

Если изменение проницаемости носит не случайный характер, а на значительном протяжении пласта имеет место определенные закономерности в изменении проницаемости, тогда движение жидкостей и газов существенно отличается от движения их в однородных пластах.

Отметим следующие простейшие случаи неоднородности пластов.

1.Пласт состоит из нескольких слоев (рис.4.14, 4.15, стр. 191).

В пределах каждого слоя проницаемость в среднем одинакова и скачкообразно изменяется при переходе от одного слоя к другому. Допустим, что все n слоев горизонтальный, мощность i-го слоя h1, проницаемость соответствующего слоя k1. На одном конце каждого слоя давление равно рк, на другом – рr.

Если движение жидкости прямолинейно – параллельное (см. рис. 4.14) по закону Дарси, то распределение давление р в каждом слое линейное и характеризуется уравнением

(4.63)

дебит потока вычисляется по формуле



(4.64)

а средний коэффициент проницаемости по формуле

(4.65)

В случае плоскорадиального движения жидкости в многослойном пласте к гидродинамически совершенной скважине по закону Дарси (см. рис. 4.15) давление в каждом слое меняется по логарифмическому закону

(4.66)

дебит скважины определяется по формуле

(4.67)

 

а средний коэффициент проницаемости пласта и в этом случае находится по (4.65).

2.Пласт состоит из нескольких зон различной проницаемости (рис. 4.16, 4.17, стр. 192)

На границе двух зон проницаемость меняется скачкообразно, а в пределах одной и той же зоны проницаемость в среднем одинакова. С неоднородностью такого рода можно встретиться, например, при соприкосновении двух разных пластов вдоль сброса или в случае наличия порога фациальной изменчивости одного и того же пласта.

 

Рис. 4.14, 4.15. Многослойный пласт

 

Рис. 4.16. Пласт с зонами различной проницаемости

Рис. 4.17. Зоны кольцеобразной формы

 

Допустим, что горизонтальный пласт мощностью h, длиной l с непроницаемыми кровлей и подошвой состоит из n зон различной проницаемости, длина i-той зоны li, коэффициент проницаемости ki (cм. рис. 4.16).



При прямолинейно – параллельной фильтрации жидкости в таком пласте по закону Дарси дебит фильтрационного потока рассчитывается по формуле

(4.66)

где В – ширина потока.

Средний коэффициент проницаемости

(4.67)

При n=2 распределение давления в первой зоне р1 и во второй – р2 описывается уравнениями:

(4.68)

Если при плоскорадиальном притоке жидкости к гидродинамически совершенной скважине по закону Дарси зоны различной проницаемости пласта имеют кольцеобразную форму (см. рис. 4.17), то формула дебита скважины имеет вид:

(4.69)

где k1- коэффициент проницаемости зоны за номером i; ri-1 и r1 – соответственно внутренний и внешний радиусы этой зоны, причём r0=r0, a rn = Rk.

Средний коэффициент проницаемости в этом случае находится по формуле

При n=2 распределение давления в первой зоне р1 и во второй зоне р2 определяется по формулам

(4.70)

3.Проницаемость пласта непрерывно изменяется, увеличиваясь или уменьшаясь в определенном направлении.

Допустим, что при плоскорадиальном течении коэффициент проницаемости изменяется по линейному закону

У забоя скважины коэффициент проницаемости равен kc, а на контуре питания (r=Rx) k=k0. Фильтрация жидкости происходит по закону Дарси. В этом случае формула для дебита имеет вид:

(4.71)

 

Установившаяся фильтрация сжимаемой жидкости и газа

Функция Лейбензона

При установившейся фильтрации сжимаемой жидкости и газа массовый расход во всех поперечных сечениях пласта одинаков

Qm = const (4.72)



а объёмный расход возрастает по мере падения давления за счёт расширения жидкости или газа.

Назовём функцию

Р = ∫ ρdp + C (4.73)

функцией Л. С. Лейбензона.

Целесообразность введения этой функции видна из сопоставления формул, выражающих закон Дарси в дифференциальной форме для несжимаемой жидкости

(4.74)

где Q – постоянный объёмный расход жидкости, и для сжимаемой жидкости или газа

(4.75)

где Qm – постоянный массовый расход; dP = ρdp – дифференциал функции Лейбензона.

Выражение (4.74) и (4.75) являются однотипными дифференциальными уравнениями, в которых объёмному расходу Q в уравнении (4.74) соответствует массовый расход Qm в формуле (4.75), а давлению в (4.74) – функция Лейбензона в (4.75).

Отсюда следует вывод, что все формулы, полученные для установившейся фильтрации несжимаемой жидкости по закону Дарси, можно использовать при установившейся фильтрации сжимаемой жидкости и газа при тех же граничных условиях со следующими переменными:

 

Несжимаемая жидкость Сжимаемая жидкость или газ
Объёмный расход Q Давление p Объёмная скорость фильтрации ω Массовый расход Qm Функция Лейбензона Р Массовая скорость фильтрации ω=Qm

 

 








Не нашли, что искали? Воспользуйтесь поиском по сайту:



©2015 - 2024 stydopedia.ru Все материалы защищены законодательством РФ.