Сделай Сам Свою Работу на 5

ОПРЕДЕЛЕНИЕ ДИНАМИЧЕСКОЙ ВЯЗКОСТИ МЕТОДОМ СТОКСА

ПРОГРАММА

Механика. Механическое движение. Система отсчета. Материальная точка. Кинематика прямолинейного движения. Перемещение. Скорость. Ускорение. Равномерное и равнопеременное прямолинейное движение.

Динамика. Масса. Силы в механике. Законы Ньютона. Импульс тела, системы тел. Обобщенный вид второго закона Ньютона. Закон изменения импульса. Закон сохранения импульса. Механическая работа. Мощность. Полная механическая энергия. Кинетическая и потенциальная энергия. Законы изменения и сохранения энергии.

Динамика твердого тела. Вращательное движение твердого тела. Угловые кинематические характеристики: угловое перемещение, угловая скорость, угловое ускорение. Нормальная и тангенциальная составляющие ускорения тела при движении по окружности. Момент импульса. Момент силы. Основной закон динамики вращательного движения твердого тела. Момент инерции. Теорема Штейнера-Гюйгенса. Уравнение моментов. Закон сохранения момента импульса. Кинетическая энергия вращающегося твердого тела.

Механические колебания. Колебания, их виды. Гармонические колебания, их характеристики. Маятники, виды маятников. Дифференциальное уравнение гармонических колебаний, его решение. Собственная частота и период колебаний математического, пружинного и физического маятников. Энергия при гармонических колебаниях. Динамика затухающих колебаний. Дифференциальное уравнение затухающих колебаний. Коэффициент затухания, декремент затухания. Динамика вынужденных колебаний. Дифференциальное уравнение вынужденных колебаний. Резонанс.

Молекулярная физика. Термодинамическая система. Термодинамические параметры: объем, давление, температура. Количества вещества. Молярная масса. Относительная молекулярная масса. Идеальный газ. Уравнение состояния идеального газа (уравнение Клапейрона, уравнение Менделеева-Клапейрона). Изопроцессы. Газовые законы. Изохора, изобара, изотерма. Смесь идеальных газов. Закон Дальтона. Парциальное давление.

Основное уравнение молекулярно-кинетической теории газов. Средняя квадратичная скорость газа. Степени свободы молекул, распределение энергии по степеням свободы.

Термодинамика. Внутренняя энергия идеального газа. Изменение внутренней энергии. Работа в термодинамике. Количество теплоты. Адиабатический процесс. Первое начало термодинамики. Применение первого начала термодинамики к изопроцессам. Работа газа при различных термодинамических процессах. Теплоемкость газов. Уравнение Майера. Второе начало термодинамики. Обратимые и необратимые процессы. Энтропия. Третье начало термодинамики. Тепловые машины. Идеальная тепловая машина. Теоремы Карно. КПД тепловых машин. Цикл Карно.

Явления переноса. Теплопроводность. Закон Фурье. Коэффициент теплопроводности. Диффузия. Закон Фика. Коэффициент диффузии. Вязкость. Уравнение Ньютона. Коэффициент вязкости. Связь между коэффициентами.

Основы физики агрегатных состояний вещества. Реальные газы. Уравнение Ван-дер-Ваальса. Внутренняя энергия реального газа. Жидкость. Поверхностное натяжение жидкостей. Капиллярные явления. Давление Лапласа. Твердые тела. Деформации. Диаграмма растяжения. Абсолютное и относительное удлинение. Механическое напряжение. Закон Гука. Внутренняя энергия твердого тела. Теплоемкость твердых тел. Диаграмма состояния. Фаза. Фазовые переходы первого и второго родов.

Электродинамика. Электрический заряд. Свойство электрических зарядов. Электростатика. Точечный электрический заряд. Закон Кулона. Электростатическое поле и его напряженность. Принцип суперпозиции электрических полей. Линии напряженности. Однородное электрическое поле. Теорема Гаусса для электростатического поля. Циркуляция вектора напряженности электростатического поля. Потенциал электростатического поля. Связь напряженности и потенциала электростатического поля. Электроемкость проводников. Конденсаторы. Энергия заряженного конденсатора.

Электрический ток. Сила тока. Закон Ома для участка цепи, не содержащего источник тока. Сопротивление проводника. Удельное сопротивление. Зависимость сопротивления от температуры. Условия существования электрического тока в цепи. Источник тока. Электродвижущая сила источника тока (ЭДС). Закон Ома для участка цепи, содержащей ЭДС. Работа и мощность постоянного тока. Закон Джоуля-Ленца. Электрический ток в различных средах.

Магнитное поле. Вектор магнитной индукции. Силовые линии магнитного поля. Магнитный поток. Напряженность магнитного поля. Сила Лоренца. Магнитные свойства вещества. Магнитное поле Земли. Магнитные аномалии. Магнитные бури. Полярные сияния.

Электромагнитное поле. Электромагнитная индукция. Правило Ленца. Закон электромагнитной индукции. Самоиндукция. Индуктивность. Уравнения Максвелла. Шкала электромагнитных волн.

Оптика. Геометрическая оптика. Луч. Границы применимости геометрической оптики. Прямолинейное распространение света. Солнечное и лунное затмение. Закон отражения. Угол падения, угол отражения. Закон преломления. Угол преломления. Абсолютный и относительный показатели преломления. Полное отражение. Предельный угол полного отражения. Мираж в пустыне. Дисперсия света. Цвет неба. Линзы. Построение изображений в тонких линзах. Виды изображений. Формула тонкой линзы. Оптическая сила линзы. Глаз. Оптические приборы: лупа, микроскоп, зрительная труба.

Волновая оптика. Когерентные волны. Интерференция света. Дифракция света. Поляризация.

Квантовая физика. Модель атома Резерфорда. Формула Планка. Постулаты Бора. Спектр атома водорода. Волны де Бройля. Дифракция электронов. Элементы физики атомного ядра. Заряд, размер, и состав атомного ядра. Энергия связи. Удельная энергия связи. Управляемые и неуправляемые ядерные реакции. Ядерный реактор. Термоядерные реакции. Радиоактивное излучение и его виды. Закон радиоактивного распада.

ОСНОВНАЯ ЛИТЕРАТУРА

1. Трофимова Т.И. Курс физики. М.: “Высшая школа”, 1996.

2. И.В.Лаврова. Курс физики. - М.: Просвещение, 1981.

3. Г.А.Бордовский. Физика. - М.: Просвещение, 1984.

4. В.И.Кузнецов и др. Естествознание. - М.: Агар, 1979.

5. И.В.Савельев. Курс физики. Т.1 - 3. - М.: Наука, 1989.

ДОПОЛНИТЕЛЬНАЯ ЛИТЕРАТУРА

1. В.Холлигер. Природа в научной картине мира. - М.: Прогресс, 1988.

2. Дж.Б.Мерион. Мир глазами современной физики. - М.: Мир, 1984.

 

МЕТОДИЧЕСКИЕ УКАЗАНИЯ ПО САМОСТОЯТЕЛЬНОЙ РАБОТЕ

1. Предварительная подготовка к лабораторной работе:

1.1. Прочтите внимательно описание к лабораторной работе.

1.2. Выделите цель эксперимента и его метод, установку и измерительные приборы.

1.3. Выделите объект эксперимента:

Изучение физических величин

1. Выясните, какие физические величины входят в формулу определяемой физической величины. Изучите определения этих величин и их единицы измерения.

2. Запишите математическую формулу измеряемой физической величины.

3. Выясните единицу измерения физической величины в СИ.

Изучение физических законов

1. Изучите явления, в которых проявляется исследуемый закон, его формулировку. Выясните значения всех терминов, входящих в закон.

2. Запишите математическую форму закона.

3. Выясните границы применимости закона.

1.4. Изучите метод эксперимента с выводом расчетной формулы.

1.5. Изучите экспериментальную установку, приборы и правила работы с ними, обратив особое внимание на технику безопасности.

1.6. Составьте конспект и протокол лабораторной работы. Запишите порядок ее выполнения, подготовьте таблицы для записей показаний приборов, выпишите числовые параметры установок или условий выполнения работы и т.д.

2. Эксперимент: подготовка и настройка приборов, сборка электрических цепей, оптических установок и т.п., проведение наблюдений и измерений; тщательная и аккуратная запись показаний приборов с учетом их цены деления.

3. Обработка результатов измерений: обработка первичных показаний приборов, расчеты измеряемых величин и оценка погрешности измерений, вычерчивание графиков, обобщение полученных результатов и составление отчета по выполненной лабораторной работе.

4. Защита лабораторной работы.

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА N 4м

ПРОВЕРКА ОСНОВНОГО ЗАКОНА ДИНАМИКИ

ДЛЯ ВРАЩАЮЩИХСЯ ТЕЛ

КРАТКАЯ ТЕОРИЯ. Вращательным движением называется движение, при котором все точки тела описывают окружности, центры которых лежат на одной прямой (ось вращения).

Вращательное движение можно описать с помощью угловых кинематических величин.

1. Вектор углового перемещения - физическая векторная величина, модуль которой равен углу поворота (углу между двумя радиусами, проведенными в начальное и конечное положение материальной точки). Вектор углового перемещения направлен перпендикулярно плоскости, в которой произошел поворот так, что с конца вектора вращение наблюдается про­исходящим против часовой стрелки. Направление вектора углового перемещения может быть найдено по правилу правого буравчика (рис. 1). Угловое перемещение измеряется в радианах.

2. Угловая скорость - физическая величина, показывающая угловое перемещение, совершаемое за единицу времени:

.

Вектор угловой скорости совпадает по направлению с вектором углового перемещения.

3. Угловое ускорение - физическая величина, показывающая изменение угловой скорости за единицу времени:

.

Вектор углового ускорения совпадает по направлению с вектором изменения угловой скорости. При ускоренном вращении векторы угловой скорости и углового ускорения направлены в одну сторону, при замедленном – в противоположные.

Угловые кинематические величины связаны с линейными следующими соотношениями:

, , ,

где dr – элемент дуги окружности, описываемой точкой, r – радиус этой окружности, u - линейная скорость точки, аt - тангенциальное ускорение точки.

Векторы взаимно перпендикулярны. Угловое ускорение по модулю может быть найдено, если известно тангенциальное ускорение какой-либо точки тела и ее расстояние от оси вращения:

. (1)

Если тело вращается вокруг неподвижной оси, то все кинематические и динамические векторные соотношения записываются в проекции на ось вращения, то есть в скалярном виде. Причиной возникновения углового ускорения является воздействие на тело момента силы относительно оси вращения. Моментом силы называется физическая величина, равная векторному произведению радиус - вектора на силу:

.

В скалярном виде относительно оси вращения момент силы равен произведению силы на плечо:

, (2)

где - плечо - кратчайшее расстояние от оси вращения до линий действия силы.

Основной закон динамики для вращающихся тел: угловое ускорение тела прямо пропорционально моменту силы, действующей на тело и обратно пропорционально моменту инерции тела:

. (3)

Момент инерции тела является мерой инертности вращающегося
тела и зависит от его массы тела и ее распределения относительно оси вращения:

, (4)

где - масса небольшого элемента тела, - расстояние от этого элемента до оси вращения.

Момент инерции можно изменить, изменив массу тела или передвинув какие-либо части тела на другое расстояние от оси вращения.

ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНАЯ УСТАНОВКА. Для проверки зависимости углового ускорения от момента силы и момента инерции используется экспериментальная установка, в которой изучается вращение диска относительно вертикальной оси (рис.2). Момент инерции диска изменяется путем наложения на него дополнительных стальных дисков.

Установка собрана на вертикальном щите, укрепленном на стене. Кроме вращающегося тела на щите установлен электронный хронометр С, шкала высоты Н, кнопка пуска К и нижняя педаль П, являющаяся началом отсчета высоты.

Тело приводится во вращение нитью, намотанной на шкив радиуса r. К другому концу нити привязан груз массы , к которому с помощью резьбы прикрепляются дополнительные грузики. Диск снабжен электромагнитным тормозом Т, включение которого производится рукояткой Р. Опыт проводится в следующем порядке.

Нить наматывается на шкив виток к витку. Груз m устанавливается на определенной высо­те h над нижней педалью П. Установка фиксируется в этом по­ложении тормозом Т. Хронометр устанавливается на нуль кнопкой сброса, расположенной на его кор­пусе. Кнопкой пуска выключается тормоз и одновременно с этим включается хронометр. Диск ускоренно вращается, груз равноускоренно опускается. Хро­нометр выключается в тот момент, когда груз достигает педали П. Ускорение груза, опус­кающегося с высоты в течение времени t, находится поформуле:

. (5)

Тангенциальное ускорение точек, расположенных на поверхности шкива, равно ускорению груза . Поэтому в соответствии с формулой (1) угловое ускорение вращающегося тела вычисляется по формуле:

. (6)

Угловое ускорение вращающегося тела в данном случае сообщается результирующим действием момента силы натяжения нити и момента сил трения в подшипниках Мтр:

,

где , (7)

т.к. плечо силы натяжения равно радиусу шкива .

Проводится серия опытов при различных значениях массы груза m и значении момента инерции. В каждом случае вычисляется момент силы по формуле (7) и угловое ускорение по формуле (6). По результатам опытов строится график зависимости углового ускорения от вращающего момента (рис. 3). Точка пересечения прямой (а) с осью моментов определяет значение момента сил трения в подшипниках установки.

Зависимость углового ускорения от вращающего момента, которая должна получиться в отсутствии трения, выражается прямой (б) (рис.3). Параллельная экспериментальному графику (а) прямая (б) проходит через начало координат. Значение момента инерции установки вычисляется как котангенс угла наклона графика к оси моментов. Для этого на графике (б) выбирается какая-либо точка с координатами и . Момент инерции вычисляется как отношение:

. (8)

Для исследования зависимости углового ускорения от момента инерции проводятся несколько опытов при различных значениях момента инерции. По результатам каждой серии строится график зависимости от М и параллельным переносом в начало координат строится идеализированный график зависимости от М, исключающий действие трения в подшипниках установки. В результате получается нес­колько графиков зависимости от , каждому из которых соответствует свое определенное значение момента инерции I. По этим графикам (рис. 4) определяются значения угловых ускорений, соответствующие различным значениям момента инерции при постоянном вращающем моменте М. По полученным таким образом данным строится график зависимости от M.

ЗАДАНИЕ. При постоянном значении момента силы и момента инерции, несколько раз измерить время опускания груза m с одной и той же высоты. Оценить случайную погрешность в определении времени t.

При постоянном значении момента инерции измерить время опускания грузов различной массы с известной высоты h, вычислить угловое ускорение по формуле (6) и момент силы по формуле (7), построить график зависимости углового ускорения от момента силы и определяется момент инерции по формуле (8).

Изменить момент инерции вращающейся части установки, проде­лать такие же опыты и вычисления при новом значении момента инерции. Строится один или несколько графиков зависимости угло­вого ускорения от момента инерции при постоянном значении момента силы.

Во всех опытах нить на шкив наматывается в одном направлении. Оценить погрешность в определении величин.

 

РЕЗУЛЬТАТЫ

h= 70 см, g=9.81 м/с

 

Количество дисков 0

m, кг t, с М, Н×м e, рад/с2 I, кг×м2
         
         
         

 

 

Количество дисков 1

m, кг t, с М, Н×м e, рад/с2 I, кг×м2
         
         
         

 

 

Количество дисков 2

m, кг t, с М, Н×м e, рад/с2 I, кг×м2
         
         
         

 

Лабораторная работа №8м

ОПРЕДЕЛЕНИЕ ДИНАМИЧЕСКОЙ ВЯЗКОСТИ МЕТОДОМ СТОКСА

КРАТКАЯ ТЕОРИЯ. Пусть между двумя параллельными плоскостями находится слой жидкости толщиной z. Если одна из плоскостей движется относительно другой со скоростью , то вместе с ней движется и тонкий слой прилипшей к ней жидкости. Такой же слой прилипает и к неподвижной плоскости. Промежуточные слои жидкости движутся со скоростями, убывающими по мере приближения к неподвижной плоскости (рис. 1).

При этом возникают силы, направленные вдоль плоскости соприкосновения и препятствующие их относительному перемещению. Через слои жидкости, прилегающие к плоскостям, они будут воздействовать на них, стремясь затормозить движущуюся и сдвинуть с места неподвижную . Согласно третьему закону Ньютона эти силы равны по абсолютной величине и противоположны по направлению. Силы называются силами вязкости или силами внутреннего трения.

Стокс теоретическим путем получил выраже­ние для расчета силы вязкости при движении сферического тела в безграничной среде в случае малых скоростей, при которых не образуется завихрения жидкости, и обтекание тела жидкостью происходит ламинарно:

, (1)

где Fс - сила вязкости, r - радиус шарика, η- вязкость жидкости, υ - скорость движения шарика относительно жидкости.

Используя это выражение, можно вычислить вязкость жид­кости η, если все остальные величины, входящие в форму­лу, измерить или вычислить независимым способом.

Рассмотрим силы, действующие на шарик, падающий в жидкости (рис. 2). Вертикально вниз действует сила тяготения ( ), которая больше выталкивающей силы Архимеда ( ), направленной вверх, т. к. плотность шарика больше плотности жидкости. В начале движения равнодействующая этих двух сил отлична от нуля, шарик будет двигаться ускоренно. Однако сила сопротивления будет увеличиваться, равнодействующая сил уменьшаться и при некоторой скорости станет равной нулю. Начиная с этого момента, шарик будет двигаться равномерно с некоторой установившейся скоростью. Если скорость шарика в результате действия каких-либо случайных факторов изменит свое значение, то это приведет к изменению силы сопротивления движению, кратковременно появится ускорение, и скорость снова примет установившееся значение. II закон Ньютона для шарика, записанный в проекции на направление его движения, имеет следующий вид:

, (2)

где

-модульсилы тяжести (3)

- сила Архимеда, (4)

где - плотность жидкости, V – объем шарика.

Подставим (1), (3), (4) в (2), получим:

. (5)

При установившемся движении ускорение шарика . Из уравнения (5) найдем значение вязкости жидкости:

. (6)

Все величины, входящие в формулу (6), могут быть измере­ны непосредственно.

ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНАЯ УСТАНОВКА. Исследуемые жидкости заключены в стеклянные цилиндры, помещенные в кассету. Жидкости подсвечиваются изнутри кассеты люминесцентной лампой. Между лампой и жидкостями установлены экраны из матового стекла, на которых нанесены горизонтальные метки на расстоянии 10 см друг от друга, что позволяет измерить длину пути, пройденного шариком. Измерив время падения шарика между двумя метками (обычно на расстоянии 30 см), можно рассчитать скорость его движения:

, (7)

где - длина пути, t - время падения шарика. Диаметр шарика определяется с помощью микроскопа или микрометра. Подставив выражение (7) в формулу (6), получим расчет­ную формулу для вычисления коэффициента вязкости:

, (8)

где d – диаметр шарика.

ЗАДАНИЕ

1. Шарик поместить на предметный столик микроскопа и измерить его диаметр в делениях окулярной шкалы.

2. С помощью стеклянной палочки шарик перенести в исследуемую жидкость и измерить время его падения между двумя выбранными метками.

3. Рассчитать вязкость жидкости по формуле (8). Результаты записать в таблицу.

4. Аналогично провести измерения еще для двух жидкостей, указанных преподавателем.

5. Оценить погрешность измерений, используя следующие формулы:

, ∆η = |ηсрη|, .

 

РЕЗУЛЬТАТЫ

,

ρ0, кг /м3 d, мм
             
       
       
             
       
       
             
       
       

 

Па×с.

 

 



©2015- 2017 stydopedia.ru Все материалы защищены законодательством РФ.